Hamiltoniano (mecánica cuántica)

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Hamiltoniano (mecánica cuántica) cumple los años el 3 de enero.

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Hamiltoniano (mecánica cuántica) nació el día 3 de enero de 3.

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¿Cuántos años tiene Hamiltoniano (mecánica cuántica)?

La edad actual es 2021 años. Hamiltoniano (mecánica cuántica) cumplió 2021 años el 3 de enero de este año.

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¿De qué signo es Hamiltoniano (mecánica cuántica)?

Hamiltoniano (mecánica cuántica) es del signo de Capricornio.

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El Hamiltoniano H tiene dos significados distintos, aunque relacionados, En mecánica clásica, es una función que describe el estado de un sistema mecánico en términos de variables posición y momento, y es la base para la reformulación de la mecánica clásica conocida como mecánica hamiltoniana. En mecánica cuántica, el operador Hamiltoniano es el correspondiente al observable "energía".

En el formalismo de la mecánica cuántica, el estado físico del sistema puede ser caracterizado por un vector en un espacio de Hilbert complejo, separable y de dimensión infinita (lo cual permite expresar cualquier estado físico por una secuencia contable de vectores, ponderados por sus amplitudes de probabilidades respectivas). Las magnitudes físicas observables son descritas, entonces, por operadores autoadjuntos que actúan sobre este vector (o sobre estos vectores). Los resultados posibles de una medida sobre un estado y las probabilidades con las que aparecen pueden calcularse a partir del vector que representa el estado y los vectores propios del operador autoadjunto que representa la magnitud.

El hamiltoniano cuántico H es el observable que representa la energía total del sistema (formalmente se define como un operador autoadjunto definido sobre un dominio denso en el espacio de Hilbert del sistema). Los posibles valores de la energía de un sistema físico vienen dados por los valores propios del operador hamiltoniano:

(1)${displaystyle {hat {H}}left|psi ight angle =E_{psi }left|psi ight angle }$

donde ${displaystyle {hat {H}},}$ es el operador hamiltoniano, ${displaystyle left|psi ight angle }$ es un estado propio de ${displaystyle {hat {H}},}$ y ${displaystyle E_{psi },}$ es la energía de ese estado.

Por las propiedades de los operadores autoadjuntos:

La evolución temporal de los estados cuánticos puede obtenerse a partir del Hamiltoniano a través de la ecuación de Schrödinger. Si ${displaystyle left|Psi (t) ight angle }$ es el estado del sistema a tiempo t, tenemos:

${displaystyle {hat {H}}left|Psi (t) ight angle =mathrm {i} hbar {partial over partial t}left|Psi (t) ight angle }$.

donde ${displaystyle hbar }$ es la constante reducida de Planck. Dado el estado a un tiempo inicial (t = 0), podemos integrarla para obtener el estado en cualquier tiempo subsiguiente. Si H además de operador autoadjunto no depende explícitamente del tiempo podemos encontrar una familia de operadores unitarios definidos sobre el espacio de Hilbert que da una solución formal de la anterior ecuación:

${displaystyle left|Psi (t) ight angle =U(t)left|Psi (0) ight angle qquad U(t):={hbox{exp}}left(-mathrm {i} {hat {H}}t/hbar ight)}$

Donde la exponencial del operador Hamiltoniano se calcula usualmente mediante serie de potencias. Se puede demostrar que es un operador unitario, y es la forma común de operador de evolución temporal o propagador.

Un requerimiento matemáticamente importante para un hamiltoniano es que este sea un operador autoadjunto, sin embargo, normalmente demostrar que un determinado operador es autoadjunto es un problema matemático no trivial. Por esa razón durante mucho tiempo se desconocía si el hamiltoniano atómico por ejemplo era realmente un operador autoadjunto, aunque la evidencia sugería que efectivamente los átomos de muchos electrones eran equiparables al átomo hidrogenoide hasta mediados de siglo XX no se dispuso de una prueba matemática rigurosa. En los años 1960 y 1970 se hizo gran cantidad de trabajo en ese sentido.^[1]​^[2]​

El hamiltoniano para una partícula libre dado por:

${displaystyle {hat {H}}_{0}=-{frac {hbar ^{2}}{2m}} abla ^{2}}$

Definido sobre ${displaystyle scriptstyle {mathcal {L}}^{2}(mathbb {R} ^{3})}$, pero el hamiltoniano relevante en un buen número de problemas incluye un potencial siendo de la forma:

${displaystyle {hat {H}}={hat {H}}_{0}+V(mathbf {x} )}$

Si el potencial es una función continua y acotada entonces el hamiltoniano anterior es autoadjunto, acotado y por tanto definido sobre todo ${displaystyle scriptstyle {mathcal {L}}^{2}(mathbb {R} ^{3})}$ y en este caso se dice que el potencial es una perturbación acotada de ${displaystyle scriptstyle {hat {H}}_{0}}$. Sin embargo, muchos problemas físicos importantes como los sistemas atómicos tienen potenciales no acotados inferiormente. Aunque Kato (1966) logró demostrar el siguiente resultado:

${displaystyle {egin{cases}D({hat {H}})={psi in {mathcal {L}}^{2}(mathbb {R} ^{3}): abla ^{2}psi in {mathcal {L}}^{2}(mathbb {R} ^{3})}\{hat {H}}psi =-{frac {hbar }{2m}} abla ^{2}psi +V(mathbf {x} )psi end{cases}}}$

El teorema anterior se aplica en particular al átomo hidrogenoide, para el cual ${displaystyle scriptstyle V(mathbf {x} )=-kappa Ze^{2}/|mathbf {x} |}$ Pero además Kato logró extender el resultado anterior a un átomo con n-electrones en interacción con ${displaystyle scriptstyle Zgeq n}$ para el cual:

${displaystyle V=V(mathbf {x} _{1},dots ,mathbf {x} _{n})=-sum _{j=1}^{n}{frac {1}{4pi epsilon _{0}}}{frac {Ze^{2}}{|mathbf {x} _{j}|}}+sum _{j<k=1}^{n}{frac {1}{4pi epsilon _{0}}}{frac {e^{2}}{|mathbf {x} _{j}-mathbf {x} _{k}|}}}$

El primer término representa la interacción de cada electrón con el núcleo atómico, y el segundo contabiliza la repulsión electroestática entre los diferentes pares de electrones. En este caso las funciones de onda ${displaystyle scriptstyle psi in {mathcal {L}}^{2}(mathbb {R} ^{3n})}$

Artículo principal: Oscilador armónico cuántico.

En el problema del oscilador armónico monodimensional, una partícula de masa ${displaystyle displaystyle m}$ está sometida a un potencial cuadrático ${displaystyle displaystyle V(x)={frac {1}{2}}kx^{2}}$. En mecánica clásica ${displaystyle displaystyle k=momega ^{2}}$ se denomina constante de fuerza o constante elástica, y depende de la masa ${displaystyle m}$ de la partícula y de la frecuencia angular ${displaystyle displaystyle omega }$.

El Hamiltoniano cuántico de la partícula es:

${displaystyle {hat {H}}={frac {{hat {p}}^{2}}{2m}}+{frac {1}{2}}momega ^{2}{hat {x}}^{2}}$

donde ${displaystyle {hat {x}},}$ es el operador posición y ${displaystyle {hat {p}},}$ es el operador momento lineal ${displaystyle left({hat {p}}=-ihbar {d over dx} ight)}$. El primer término representa la energía cinética de la partícula, mientras que el segundo representa su energía potencial.

La versión más simple del modelo atómico de Schrödinger emplea un hamiltoniano basado en el hamiltoniano de una partícula en un campo de Coulomb:

${displaystyle {hat {H}}={frac {1}{2m}}{oldsymbol { abla }}^{2}+{frac {Ze^{2}}{4pi varepsilon _{0}}}{frac {1}{r}}}$

Ese modelo predijo por primera vez los niveles energéticos con una gran precisión. Sin embargo, para dar cuenta de la estructura fina es necesario añadir correcciones relativistas y de espín, resultando un hamiltoniano más complicado dado por:

${displaystyle {hat {H}}={frac {1}{2mu }}({hat {mathbf {p} }}-emathbf {A} )^{2}+V(mathbf {r} )-{frac {ehbar }{2mu }}{oldsymbol {sigma }}cdot mathbf {B} -{frac {p^{4}}{8mu ^{3}c^{2}}}+{frac {hbar ^{2}}{4mu ^{2}c^{2}}}{oldsymbol {sigma }}cdot ({oldsymbol { abla }}V imes mathbf {p} )}$

Donde:

En concreto es necesario tener en cuenta en los cálculos:

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