Número cuántico de momento angular total

En mecánica cuántica, el número cuántico de momento angular total es un número cuántico que cuantiza el momento angular total de una partícula dada, mediante la combinación de su momento angular orbital y su momento angular intrínseco o propio (es decir, su espín).

Si ${displaystyle mathbf {s} }$ es el momento angular de espín de la partícula y ${displaystyle mathbf {ell } }$ es el vector momento angular orbital, el momento angular total ${displaystyle mathbf {j} }$ es^[1]​

El número cuántico asociado es el número cuántico principal de momento angular total ${displaystyle j}$. Puede tomar la siguiente gama de valores, comprendidos entre ${displaystyle ell -s}$ y ${displaystyle ell +s}$, pudiendo tomar solamente incrementos enteros:

donde ${displaystyle ell }$ es el número cuántico azimutal (cuantización del momento angular orbital), y ${displaystyle s}$ es el número cuántico de espín (cuantización del espín).

La relación entre el vector momento angular total ${displaystyle mathbf {j} }$ y el número cuántico de momento angular total ${displaystyle j}$ viene dada por la relación habitual (ver número cuántico de momento angular)

La proyección sobre el eje ${displaystyle {hat {z}}}$ del vector ${displaystyle mathbf {j} }$ viene dada por

donde ${displaystyle m_{j}}$ es el número cuántico secundario de momento angular total. Puede tomar valores desde ${displaystyle -j}$ a ${displaystyle +j}$ incrementándose por unidades enteras. Esto genera ${displaystyle 2j+1}$ valores diferentes de '${displaystyle m_{j}}$.

El momento angular total se corresponde con el invariante de Casimir del álgebra de Lie so(3) del grupo de rotación en tres dimensiones.

Debido a la interacción espín-órbita en el átomo, el momento angular orbital no conmuta con el hamiltoniano ni con el espín. Por lo tanto estos cambian con el tiempo. Sin embargo, el momento angular total ${displaystyle {vec {J}}}$ conmuta con el hamiltoniano y así es constante. ${displaystyle {vec {J}}}$ se define mediante

siendo ${displaystyle L}$ el momento angular orbital y ${displaystyle S}$ el espín. El momento angular total cumple con las mismas relaciones de conmutación que el momento angular orbital, es decir

de la que se sigue

donde ${displaystyle J_{i}}$ representa ${displaystyle J_{x}}$, ${displaystyle J_{y}}$, y ${displaystyle J_{z}}$.

Los números cuánticos que describen el sistema (constantes en el tiempo) ahora son ${displaystyle j}$ y ${displaystyle m_{j}}$, definidos a través de la acción de ${displaystyle J}$ sobre la función de onda ${displaystyle Psi }$

Así que ${displaystyle j}$ se relaciona con la norma del momento angular total y ${displaystyle m_{j}}$ con su proyección a lo largo de un eje especificado.

Como con cualquier momento angular en la mecánica cuántica, la proyección de ${displaystyle J}$ a lo largo de otros ejes no pueden ser co-definida con ${displaystyle J_{z}}$, debido a que no conmutan.